Значение радиоактивности: Радиоактивность. Общие понятия

Содержание

Радиоактивность окружающей среды

Ю. Брюханова

1. Введение

    У многих слово «радиоактивность» ассоциируется с современными технологиями, атомными электростанциями и ядерным оружием. Хотя это все, разумеется, непосредственно связано с радиоактивностью, нельзя забывать, что существует также много природных источников различных типов радиоактивного излучения. При этом, за последний век к этим естественным источникам добавилось много других, связанных с деятельностью человека, однако они все создают радиационный фон, в котором живет человечество, и вклад естественной радиации намного превышает вклад искусственной. Во-первых, исторически искусственные источники стали появляться лишь в середине прошлого века, а во-вторых, до сих пор в среднем их суммарный вклад остается мал.
    Тем не менее, современное развитие ядерной промышленности вызывает необходимость тщательно отслеживать изменения в радиационном фоне, особенно в местах захоронения радиоактивных отходов, около АЭС, в областях крупных аварий.
Важно также понимать, как радиоактивные изотопы распространяются в различных средах и как это влияет на изменение радиационного фона.
    Данная работа посвящена радиоактивности окружающей среды: ее источникам, составу, механизмам распространения

2. Естественные источники радиоактивности окружающей среды

    Существует большое количество естественным образом радиоактивных веществ. Эти природные радионуклиды делятся на первичные и космогенные. Первичные образовались одновременно со всем стабильным веществом Земли, а космогенные постоянно поступают с внеземным веществом либо образуются в результате ядерных реакций, происходящих под действием космических лучей.
    На рис. 1 приведено соотношение вкладов различных источников. Как уже было сказано, что несмотря на развитие ядерной промышленности, основной вклад (более 80%) дают различные природные источники.


Рис. 1. Соотношение различных источников облучения [6].

    На данный момент, очевидно, из первичных радионуклидов сохранились только такие, которые имеют период полураспада порядка возраста Земли. К таковым относятся изотопы урана 238U (T1/2 = 4.5∙109 лет), 235U (T1/2 =7.0∙108 лет) и тория 232 Th (T 1/2 =1.4∙1010  лет). Эти изотопы являются родоначальниками трех естественных радиоактивных рядов.
    Именно уран-238, находящийся в почве, порождает при распаде главный источник фоновой радиации – газ радон 222 Rn, дающий почти половину средней годовой дозы. Он довольно быстро распадается (T1/2 = 4 дня), образуя короткоживущие изотопы полония 218 Po и 214 Po, которые могут накапливаться в легких, продолжая распадаться. Тем не менее, в воздухе концентрация радона мала. Она несколько больше внутри зданий, где радон имеет тенденцию накапливаться в подвалах и на нижних этажах.

    Уровни естественной радиации, в том числе и от радона, сильно отличаются в разных точках земного шара, в зависимости от геологического состава пород конкретной местности. Так, в Китае, Индии, Бразилии и Иране были обнаружены области с аномально высоким радиационным фоном. В Рамсаре в Иране доза, получаемая жителями, достигает 260 мЗв/год, что превышает считающуюся максимально допустимой в десятки раз. Несмотря на такой высокий фон, люди жили и продолжают жить в этих областях без негативных последствий для здоровья.
    В случае с радоном дополнительную роль в неравномерности концентрации играют конструкции домов. В отдельных зданиях в Канаде, Швеции и Швейцарии были измерены концентрации радона, на 1–2 порядка превышающие средние значения. Однако это − единичные случаи, связанные с совпадением многих природных (свойства пород и почв) и искусственных факторов (материалы построек и вентиляция).


.Рис. 2: Калибровочная кривая радиоуглеродного метода, соответствующая количеству 14С в атмосфере [10].

Большое практическое значение играет радиоактивный углерод 14С, имеющий период полураспада около 6 тыс. лет. На изменении его отношения к количеству обычного углерода основан радиоуглеродный метод. На рис. 2 приведена калибровочная кривая этого метода, экстраполированная назад по времени на основе существующих данных. По сути, эта кривая соответствует содержанию изотопа в атмосфере. Видно, что начало ядерных испытаний увеличило концентрацию

14 С в атмосфере почти в 2 раза к 1963 году, после чего концентрация стала постепенно спадать после запрета атмосферных испытаний.
    Другим источником природной радиации является долгоживущий (T1/2 =1.3∙109  лет) изотоп калия 40K. Его распад в 40Ar тоже используется для датирования, и видимо, именно 40K ответственен за присутствие значительного числа этого изотопа аргона в атмосфере. Кроме того, радиоактивный калий — основной источник радиации, исходящей от живых существ, включая и самого человека. .

3. Искусственные источники радиоактивности окружающей среды

    В окружающей среде всегда присутствовали радиоактивные вещества. Однако с появлением ядерного оружия и ядерной энергетики к ним добавились новые, так называемые искусственные источники радионуклидов, попадающие в окружающую среду благодаря деятельности человека. Они до сих пор вносят незначительный вклад в среднюю общую дозу, получаемую человеком, но в отдельных местностях — например, в зонах аварий АЭС — эти источники могут оказывать большее влияние

Таблица 1

Оценки выбросов техногенных радионуклидов (РБГ — радиоактивные благородные газы:  85Kr,  131Xe,  133Xe и др.) [1, 2, 3, 11].

ИсточникАктивность выбросов, ПБк
3Н14СРБГ90Sr131I137Cs
Атмосферные ядерные взрывы
2. 4·105220 6046.5·105910
Подземные ядерные взрывы  50 15 
Ядерный топливный цикл, в том числе 
работа реакторов1401.13200 0.4
 
переработка ОЯТ570.31200 4·10-340
Производство и использование радионуклидов2. 61.0526.96.0 
Аварии 
Три-Майл Айленд (1979) 270 6·10-4
 
40
Чернобыль (1986   10180085
Кыштым (1957)   5.4 0. 04
Селлафилд (1958) 1.2  0.70.02
«Космос-954» (1978) 
 
 3·10-30.23·10-3
Фукусима (2011)  11000 15012

    Искусственные радионуклиды появляются в результате ядерных испытаний, взрывов, как следствие деятельности ядерной энергетической промышленности. Долгое время многие страны сбрасывали в моря радиоактивные отходы, усиливая радиоактивное загрязнение гидросферы. Колоссальный вклад вносят аварии на АЭС. В таблице 1 представлены обобщенные данные о выбросе искусствен­ных радионуклидов в результате ядерных испытаний, штатной работе АЭС и аварийных ситуаций на них

3.1. Ядерные взрывы

.Рис. 3. Относительная интенсивность радиоактивного излучения после ядерных испытаний в Неваде в 1953 году [4].

    С середины ХХ века начинается развитие ядерной промышлен­ности сначала в США и СССР, а потом и в других странах. Начало этому положили испытания 16 июля 1945 г. в пустыне Аламогордо в США и бомбы, сброшенные на Хиросиму и Нагасаки 6 и 9 августа того же года. После этого испытания ядерного оружия проводились многими странами в различных местах: на Новой Земле, в Сахаре, в Австралии, на Гвинейских островах. На рис. 3 показано распределение интенсивности радиоактивного фона в относительных единицах после одного из испытаний, проведенного в Неваде. Видно, что эффект взрыва не ограничен областью не только штата Невада, но и всей территории США.
    Эти испытания достигли своего пика к 1960-м годам, помимо прочего в 1961 году на Новой Земле была взорвана сверхмощная термоядерная бомба. После этого проблема радиационного загряз­нения окружающей среды привлекла к себе значительное внимание, и в 1963 году СССР, США и Великобритания подписали договор, запрещавший атмосферные и подводные взрывы. После этого этими странами производились только подземные взрывы на ограниченном числе полигонов.
    На рис.3 хорошо виден резкий подъем концентрации, связанный с началом ядерных испытаний, а потом спад после 1963 года после запрета атмосферных испытаний. При этом практически не заметно влияние различных аварий − лишь в 1986 году можно заметить небольшой пик, связанный с аварией на Чернобыльской АЭС.
    Одним из процессов, происходящих при ядерных взрывах, является деление тяжелых ядер. Значительную часть изотопов, образующихся в результате этого процесса, составляют изотопы стронция 90 Sr и цезия 137 Cs, формирующие два максимума распределения дочерних продуктов. Эти изотопы имеют довольно большие периоды полураспада (28,9 лет для стронция и 30,08 лет для цезия), а потому особенно опасны для человека

3.2. Захоронение ядерных отходов

    В течения ряда лет обычной практикой был сброс радиоактивных отходов в моря и реки. Это в дальнейшем приводит к миграции радиоактивных элементов с течением; так, оценено, что перенос радионуклидов от места сброса отходов в Ирландском море до Баренцева моря происходит за 5-6 лет.
    Кроме того, СССР сбрасывал в Карское море списанные атомные подводные лодки, реакторы ледоколов и контейнеры с радио­актив­ными отходами. Измерения содержания радиоактивных изотопов в воде подтверждают нарушение целостности некоторых из этих контейнеров с отходами, но в целом ситуация в Карском море на данный момент считается безопасной. Впрочем, пока еще неясно, какими будут последствия в случае более масштабной утечки.
    Аналогичная ситуация наблюдается в бассейне реки Енисей, на берегу которой долгое время были расположены несколько заводов по переработке радиоактивных отходов. Впрочем, со времени прекращения работы этих заводов из строя, содержание радиоактивных веществ в воде Енисея заметно снизилось.
    На данный момент применяют захоронения в земле или на больших глубинах в океане, так, чтобы отходы по возможности не контактировали со средой обитания человека. .

3.3. Ядерный топливный цикл

    В ядерный топливный цикл входят добыча урановой руды, ее переработка и обогащение, собственно работа АЭС и последующие хранение и переработка отработанного топлива. Все эти этапы, несмотря на всевозможные меры предосторожности, также вносят вклад в радиоактивность окружающей среды.
    Например, после извлечения урана остаются измельченные остатки урановых руд, в которых остаются дочерние продукты урана. Таких отходов в год вырабатывается очень много, поскольку урановые руды, как правило, довольно бедны. Например, в 1979 году для получения 38000 т урана было переработано 6.5∙107 т руды. Это порядка 0.05 %.
    Однако особенно опасны аварии на предприятиях ядерного топливного цикла. При авариях на АЭС, а особенно при взрывах (как произошло в Челябинске в 1957 году и в Чернобыле в 1986 году), в окружающую среду выделяется колоссальное количество радионуклидов. Многие из этих веществ чрезвычайно летучи. Осадки также увеличивают площадь зараженной поверхности

4. Радионуклиды в атмосфере, гидросфере и литосфере Земли

4.1. Радионуклиды в атмосфере

    Радиоактивные вещества поступают в атмосферу из нескольких источников. Они могут образовываться непосредственно в атмосфере под воздействием космических лучей, попадать туда с космической пылью или, наоборот, испускаться с почвы в результате распадов, попадать в атмосферу из-за деятельности человека.
    Последние появляются во многом за счет ядерных взрывов. Радиоактивные изотопы поднимаются вместе с «грибом» взрыва в верхние слои атмосферы и, хотя они и постоянно выпадают на землю вместе с осадками, запасы этих веществ еще далеко не исчерпаны.
    Основная проблема радиоактивных веществ в атмосфере состоит в том, что они легко разносятся по всему земному шару и не могут быть изолированы. Особенно тяжело в этом плане обстоит дело с инертными газами, которые не могут растворяться в воде и почти ни с чем не реагируют.
    В последние десятилетия принимаются меры по уменьшению выброса благородных газов в атмосферу предприятиями ядерного топливного цикла. Благодаря этому концентрация таких газов как 133 Xe или 85 Kr значительно снизилась, однако единственным способом удаления благородных газов все еще является радиоактивный распад


    .Рис. 4. Изменение содержания  14С с годами в северном (NH zones) и южном (SH zone) полушариях [12].

    При ядерных взрывах также появляется радиоактивный 14 С, что значительно усложняет методику радиоуглеродного датирования, так как даже небольшая примесь, полученная из современного воздуха, может существенно исказить результаты. На рис. 4 приведен график изменения содержания 14 С в атмосфере на разных широтах северного полушария и в южном полушарии. Из этих данных видно, что нет большой разницы между данными из разных точек северного полушария, а в южном пик активности 14 С лишь немногим ниже и появляется с небольшой задержкой, хотя все источники искусственно появившихся изотопов находились в северном полушарии. Это связано с движениями воздушных масс и легкостью миграции газообразных веществ

4.2. Радионуклиды в гидросфере

    Гидросфера играет значительную роль в распределении радиоактивности в окружающей среде, поскольку в нее включаются и осадки, приносящие радиоактивные вещества из атмосферы, и радиоактивность подземных вод, контактирующих с почвой. Во многом именно гидросфера ответственна за перенос радиоактивных изотопов на большие расстояния и за перераспределение их между различными сферами Земли.
    В гидросфере присутствует значительное количество естественных радиоактивных изотопов, но и уже упомянутые выше ядерные отходы вносят определенный вклад, особенно при их затоплении в реках или близко к поверхности океана.
    Скорость распространения радиоактивных веществ в водной среде сильно зависит как от конкретного изотопа, так и от водоема. Некоторые вещества растворяются в воде, другие остаются в виде смеси, некоторые почти полностью оседают на дно. Кроме того, скорость дрейфа вод сильно разнится в разных типах вод. В океане весь объем поверхностной воды сменяется примерно за 2 тысячи лет, а вот подземные воды сменяются только каждые 8 тысяч лет. Чем глубже, тем медленнее движение. Именно поэтому захоронения ядерных отходов в океане можно производить только на больших глубинах.
    В последнее время, в связи с запретом на проведение атмосферных взрывов, радиоактивные вещества перестали поступать в верхние слои океана из атмосферы. К настоящему моменту уже распалась большая часть короткоживущих нуклидов, а скорость поступления долгоживущих снизилась на порядки.

4.3. Радионуклиды в литосфере

    В горных породах естественным образом присутствуют элемен­ты всех трех радиоактивных рядов, а также другие радиоактивные нуклиды, например, 40 K, а также различные искусственные изотопы. Так, на рис. 5 представлено распределение искусственного изотопа 90 Sr в почве по данным за 1965–1967 гг. Видно, что, в отличие от радиоактивных изотопов в атмосфере, в почве наблюдаются заметные отличия между различными областями.


Рис. 5. Количество  90Sr в земле в 1965–1967 годах (мКи/км 2) [4].

    Тем не менее, несмотря на кажущуюся неподвижность земных пород, радионуклиды мигрируют в почве и переносятся посредством связи растений с почвой. Схема этих процессов представлена на рис. 6. Они представляют особый интерес, поскольку наиболее тесно связаны с вопросом безопасности человека


Рис. 6. Схема процессов, приводящих к перераспределению радионуклидов в почве [1].

    Скорость всех этих процессов значительно зависит от свойств почвы: влажности, состава, введенных удобрений; свойств растений, произрастающих в этой почве; подвижности переносимого вещества. Свойства частиц позволяют условно разделить их на две группы: конденсированные частицы и «горячие частицы». «Горячими» частицами называют относительно крупные мало летучие топливные частицы, выпадающие преимущественно вблизи места возникновения, где они будут обуславливать большую часть радиоактивности. Конденсированные же частицы имеют малый размер и большую летучесть и проще распространяются.

5. Заключение

    Несмотря на то, что большая часть радиоактивности окружающей среды связана с естественными радионуклидами, развитие ядерных технологий привело к значительному радиоактивному загрязнению окружающей среды. Лишь благодаря своевременным мерам, принятым для ограничения выбросов радиоактивных веществ, рост активности загрязнений был замедлен. Тем не менее, пока сложно в полной мере оценить возможные последствия использования ядерной энергии в различных целях и все еще есть необходимость в детальных исследованиях изменений в активности различных изотопов в атмосфере, водах и почве.
    С другой стороны, радиоактивные изотопы предоставляют уникальную возможность для исследования взаимодействий этих сред между собой. Наблюдая за изменением уровней активности в образцах, можно получить уникальные данные об обмене веществом между средами

Литература

  1. Ю.А. Сапожников, Р.А. Алиев, С.Н. Калмыков, Радиоактивность окружающей среды, М: БИНОМ. Лаборатория знаний, 2006.

  2. M. Chino, H. Nakayama, H. Nagai, et al, Preliminary Estimation of Release Amounts of 131I and 137Cs Accidentally Discharged from the Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant into the Atmosphere. Jour. of Nucl. Sci. and Tech., Vol. 48 (2011), No. 7, p. 1129–1134 .
  3. W. Nitta, T. Sanada, K. Isogai, C. Schlosser, Atmospheric 85Kr and 133Xe activity concentrations at locations across Japan following the Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant accident, Jour. of Nucl. Sci. and Tech., Vol. 51 (2014), No. 5, p. 712-719 .
  4. M. Eisenbud, T. Gesell, Environmental Radioactivity from Natural, Industrial and Military Sources, Academic press, 1997 — 656 p
  5. Сейдель Д. К., Извлечение урана из руд, Вена, Австрия, Бюллетень МАГАТЭ, том 23 (1981) №2, стр. 29-33 .
  6. Radiation: effects and sources, United Nations Environment Programme (2016).
  7. T. Anastasiou, H. Tsertos, S. Christofides, G. Christodoulides, Indoor radon (Rn-222) concentration measurements in Cyprus using high-sensitivity portable detectors, Jour. of Env. Radioact., Vol. 68 (2003), No. 2, p. 159-169.
  8. A.S. Aliyu, A.T. Ramli, The world’s high background natural radiation areas (HBNRAs) revisited: A broad overview of the dosimetric, epidemiological and radiobiological issues, Radiation Measurements Vol. 73 (2015), p. 51-59.
  9. M.A. Monetti, Worldwide Deposition of Strontium-90 through 1990, Environmental Measurements Laboratory, U.S. Department of Energy, New York, 1996.
  10. E.M. Wild, K.A. Arlamovsky, R. Golser, et al., 14C Dating with the Bomb Peak: An Application to Forensic Medicine, Nucl. Inst. and Meth. in Phys. Res. B, Vol. 172 (2000), p. 944-950
  11. Chernobyl’s Legacy: Health, Environmental and Socio-economic Impacts and Recommendations to the Governments of Belarus, the Russian Federation and Ukraine (2006), Austria, Vienna, IAEA.
  12. Q. Hua, Radiocarbon: A chronological tool for the recent past, Quaternary Geochronology Vol. 4 (2009), No. 5, p. 378–390.


 

ТЕРМИНЫ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ \ КонсультантПлюс

ТЕРМИНЫ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ

Аварийная последовательность — последовательность событий, приводящая к определенному финальному состоянию блока АС. Эта последовательность включает в себя инициирующее событие, события, связанные с успешным или неуспешным выполнением функций безопасности системами АС и/или персоналом, а также успешное или неуспешное конечное состояние.

Вероятностный анализ безопасности АС (ВАБ АС) — системный анализ безопасности блока АС, в процессе которого разрабатываются вероятностные модели и определяются значения вероятностных показателей безопасности и результаты которого используются для качественных и количественных оценок уровня безопасности блока АС и выработки решений при проектировании и эксплуатации блока АС.

ВАБ АС уровня 1 (ВАБ-1 АС) — ВАБ АС, содержанием которого является разработка вероятностной модели блока АС для определения финальных состояний с повреждением источников радиоактивности и оценки значений вероятностей их реализации.

ВАБ АС уровня 2 (ВАБ-2 АС) — ВАБ АС, содержанием которого является разработка вероятностной модели блока АС для определения финальных состояний с выбросом радиоактивных веществ в окружающую среду и оценки вероятности их реализации.

Вероятностная модель АС — взаимосвязанная совокупность математических моделей аварийных последовательностей, систем, элементов, действий персонала, а также баз данных с вероятностными характеристиками инициирующих событий, надежности элементов, систем, отказов по общей причине, надежности персонала и другими исходными данными, необходимыми для оценки вероятностных показателей безопасности АС.

Вероятностные показатели безопасности — значения вероятностей повреждения источников радиоактивности или значения вероятностей выбросов радиоактивных веществ в окружающую среду.

Инициирующее событие — событие, возникновение которого непосредственно приводит к неуспешному финальному состоянию или может привести к такому состоянию при невыполнении функций безопасности. Исходя из особенностей используемых методов ВАБ, инициирующие события делятся на три класса: ИС внутренние, ИС, вызванные внутренними воздействиями, и ИС, вызванные внешними воздействиями.

Инициирующее событие внутреннее — инициирующее событие, вызванное отказами элементов, систем блока АС или ошибочными действиями персонала АС.

Инициирующее событие, вызванное внутренним воздействием, — инициирующее событие, вызванное пожаром, затоплением, летящим предметом или техногенным воздействием иного рода в пределах блока АС и не являющееся внутренним ИС.

Инициирующее событие, вызванное внешним воздействием, — инициирующее событие, вызванное воздействием, связанным с внешним по отношению к блоку АС явлением природного или техногенного происхождения.

Источник радиоактивности — элемент или система АС, содержащий(ая) ядерное топливо или радиоактивные вещества.

Конечное состояние — установившееся в результате развития аварии состояние элементов, систем блока АС и блока АС в целом, характеризуемое степенью повреждения источника радиоактивности или характеристикой выброса радиоактивных веществ и радиационного воздействия на персонал и население (определение для целей настоящего документа).

Конечное состояние неуспешное — конечное состояние, при котором превышаются установленные проектные пределы для аварий.

Конечное состояние успешное — конечное состояние, при котором не превышаются установленные проектные пределы для аварий.

Ошибочные действия персонала АС — ошибки и ошибочные решения персонала, а также невыполнение необходимых действий персоналом.

Проектируемый блок АС — блок АС, находящийся на этапах проектирования и/или сооружения.

Эксплуатируемый блок АС — блок АС, принятый в промышленную эксплуатацию.

Скорость радиоактивного распада — Химия LibreTexts

  1. Последнее обновление
  2. Сохранить как PDF
  • Идентификатор страницы
    1489
  • Радиоактивный распад — это потеря элементарных частиц из нестабильного ядра, в конечном итоге превращающая нестабильный элемент в другой, более стабильный элемент. Существует пять типов радиоактивного распада: альфа-излучение, бета-излучение, излучение позитронов, захват электронов и гамма-излучение. Каждый тип распада испускает определенную частицу, которая изменяет тип производимого продукта. Количество протонов и нейтронов, обнаруженных в дочерних ядрах (ядрах, образовавшихся в результате распада), определяется типом распада или испускания, через который проходит исходный элемент.

    Введение

    С точки зрения энтропии радиоактивный распад можно определить как тенденцию материи и энергии приобретать инертную однородность или стабильность. Для элементов однородность обеспечивается наличием равного количества нейтронов и протонов, что, в свою очередь, диктует желаемые ядерные силы, удерживающие ядерные частицы внутри ядра. Однако любой случай, когда одна частица становится более частой, чем другая, создает ядро, которое становится нестабильным. Затем нестабильное ядро ​​испускает излучение, чтобы обрести стабильность. Например, стабильный элемент бериллий обычно содержит в своем ядре 4 протона и 5 нейтронов (это не считается очень большой разницей). Однако существует более легкий изотоп бериллия, который содержит 4 протона и только 3 нейтрона, что дает общую массу 7 а.е.м. Этот более легкий изотоп распадается на литий-7 в результате захвата электронов. Протон из бериллия-7 захватывает один электрон и становится нейтроном. В результате этой реакции образуется новый изотоп (литий-7), который имеет ту же атомную единицу массы, что и бериллий-7, но на один протон меньше, что стабилизирует элемент.

    Другим примером является элемент Уран-238, в котором нейтронов на 54 больше, чем протонов (атомное число =92). Этот элемент приобретает стабильность, проходя через различные типы распада (19 стадий, также известные как ряд урана) и превращается в Pb-206 (атомный номер 82). Для получения дополнительной информации о различных типах распада, которым подвергается уран, см. пути разложения).

    Скорость распада

    Из-за меньшего размера ядра по сравнению с атомом и огромной силы электромагнитного поля невозможно предсказать радиоактивный распад. Атомное ядро, находящееся в центре атома, буферизуется окружающими электронами и внешними условиями. Из-за этого изучение распада не зависит от окружающей среды элемента. Другими словами, скорость распада не зависит от физического состояния элемента, такого как окружающая температура и давление. Для данного элемента скорость распада или распада пропорциональна количеству атомов и активности, измеряемой атомами в единицу времени. Если «A» представляет собой скорость распада, а «N» — количество радиоактивных атомов, то прямая связь между ними может быть показана следующим образом:

    \[ A \propto N \label{1A}\]

    или математически говоря

    \[ A= \lambda N \label{1B} \]

    где

    • \(A\) — это сумма активности и представляет собой число распадов в единицу времени радиоактивного образца.
    • \(N\) — общее количество частиц в образце.
    • \( \lambda \) — константа пропорциональности или константа затухания.

    Скорость распада и химическая кинетика

    Поскольку скорость распада зависит от количества радиоактивных атомов, с точки зрения химической кинетики можно сказать, что радиоактивный распад является реакционным процессом первого порядка. Несмотря на то, что радиоактивный распад является реакцией первого порядка, где скорость реакции зависит от концентрации одного реагента (r = k [A][B] = k [A}), на нее не влияют факторы, которые изменяют типичную химические реакции. Другими словами, скорость реакции не зависит от температуры, давления и других физических факторов. Однако, как и в типичном уравнении закона скорости, скорость радиоактивного распада можно интегрировать, чтобы связать концентрацию реагента со временем. Кроме того, радиоактивный распад является экспоненциальной функцией распада, что означает, что чем больше количество атомов, тем быстрее будет распадаться элемент. С математической точки зрения соотношение между количеством и временем радиоактивного распада можно выразить следующим образом:

    \[\dfrac{dN}{dt} = — \lambda N \label{2A}\]

    или, точнее,

    \[\dfrac{dN(t)}{dt} = — \lambda N \ label{2B}\]

    или путем преобразования разделимого дифференциального уравнения

    \[\dfrac{dN(t)}{N (t)} = — \lambda dt \label{3}\]

    путем интегрирования уравнение

    \[\ln N(t) = — \lambda t + C \label{4}\]

    с

    • \(C\) — постоянная интегрирования
    • \(N(t)\) — амплитуда \(N\) по истечении времени \(t\)
    • \(\lambda\) — константа скорости распада.

    Уравнение 4 также можно вывести следующим образом. Константа скорости распада \(\lambda\) находится в единицах времени -1 . Для получения дополнительной информации о реакциях первого порядка см. Реакции первого порядка.

    Способы характеристики постоянной распада

    Существует два способа характеристики постоянной распада: средний срок службы и период полураспада. В обоих случаях единицей измерения являются секунды. Как видно из названия, средний срок службы представляет собой среднее время жизни элемента и может быть представлен в виде следующего выражения 9.{-\lambda t} dt = c \cdot \dfrac{N_0}{\lambda} \label{6}\]

    Преобразование уравнения:

    \[ c= \dfrac{\lambda}{N_o}\]

    Скорость распада Период полураспада

    Период полураспада — это период времени, который характеризуется временем, за которое распадается половина вещества (как радиоактивных, так и нерадиоактивных элементов). Скорость распада остается постоянной на протяжении всего распада процесс. {t/t_{1/2}} \label{7} \] 9{-\lambda t} ) \label{9}\]

    или с \(\ln(e) = 1\), тогда

    \[ \dfrac{t}{t_{1/2}} \ln \left( \frac{1}{2} \right) = \dfrac{-t}{\tau} = -\lambda t \label{10}\]

    Сокращая \(t\) с обеих сторон, можно получить следующее уравнение (для периода полураспада)

    \[t_{1/2}= \dfrac{\ln(2)}{\lambda} \ приблизительно \dfrac{0,693}{\lambda} \label{11 } \]

    или объединение уравнений 1B и 11

    \[ A = \dfrac{0,693}{t_{1/2}}N \label{12}\]

    Уравнение 11 является константой, означающей полу- жизнь радиоактивного распада постоянна. Период полураспада и константа скорости радиоактивного распада λ обратно пропорциональны, что означает, что чем короче период полураспада, тем больше \(\лямбда\) и тем быстрее распад. Это гипотетический график радиоактивного распада. Если бы период полураспада был короче, то график экспоненциального распада был бы круче, а линия уменьшалась бы быстрее; следовательно, количество радиоактивных ядер также уменьшится.

    Радиоактивный распад не всегда является одностадийным явлением. Часто родительские ядра превращаются в радиоактивные дочерние ядра, которые также распадаются. В таких случаях возможно, что период полураспада родительских ядер больше или меньше периода полураспада дочерних ядер. В зависимости от вещества возможно, что и родительское, и дочернее ядра имеют одинаковый период полураспада.

    Ba-140 Исходное ядро ​​имеет более длительный период полураспада, чем дочерние ядра (La и Ce) 9{135}Cs\))

    Постоянная скорость распада

    Поскольку скорость распада постоянна, можно использовать закон радиоактивного распада и формулу периода полураспада для определения возраста органического материала, что известно как радиоактивное датирование. . Одной из форм радиоактивного датирования является радиоуглеродное датирование. Углерод 14 (С-14) образуется в верхних слоях атмосферы в результате столкновения космических лучей с атмосферным 14N. Этот радиоактивный углерод содержится в растениях и дыхании, а в конечном итоге и в животных, питающихся растениями. 12 как в растениях, так и в атмосфере. Это отношение, однако, увеличивается после смерти животного или при разложении растения из-за отсутствия нового поступления углерода-14. Зная период полураспада углерода-14 (который составляет 5730 лет), можно рассчитать скорость распада. ядер внутри организма или вещества и тем самым определить его возраст. Можно использовать и другие радиоактивные элементы для определения возраста неживых веществ.

    Задачи

    1. Определить постоянную распада углерода-14, если период его полураспада 5730 лет?
    2. Если период полураспада радия-223 составляет 10,33 дня, сколько времени потребуется для того, чтобы активность, связанная с этим образцом, уменьшилась на 1,5% от его нынешнего значения?
    3. Определить количество атомов в образце углерода-14 массой 1,00 мг?
    4. Какая масса углерода-14 должна быть в образце, чтобы иметь активность 2,00 мКи?
    5. Скорость распада для образца Со-60 составляет 6800 раз/ч. Если период полураспада 5,3 года, определите количество атомов в этом образце?
    6. Изотопу А требуется 6,0 дней, чтобы скорость его распада упала до 1/20 от исходного значения. Период полураспада изотопа B в 1,5 раза больше, чем у A. Через какое время изотоп B уменьшится до 1/16 своего первоначального значения?
    7. Образец распадается со следующей скоростью импульсов в минуту (имп/мин): t=0, 2000 имп/мин; t=5 часов, 1984 имп/мин; t=50 часов, 1848 имп/мин; t=500 часов, 904 имп/мин; t=1250, 276 имп/мин. Каков период полураспада этого нуклида?

    Решения

    Нечетные решения проблем: 9{19} \, \text{атомы}\)

    5. Используя уравнение 1B и уравнение 12, мы можем объединить их и найти \(N\). Преобразовав уравнение 11, \(\lambda=\ln\; 2/t_{1/2}\), мы можем вставить это в уравнение 1B. Теперь у нас есть формула \(A=\ln 2/t_{1/2} N\). Теперь нам нужно перевести 5,3 года в часы, потому что активность измеряется в распадах (атомах) в час.

    \[t_{1/2}=5,3\; \cancel{years} \times \left(\dfrac{365\; \cancel{days}}{1\; \cancel{year}}\right) \times \left(\dfrac{24\;hr}{1 \;\cancel{день}} \right)=46 428\; часов\] 9{-1}\]

    Затем, используя уравнение 11, мы можем найти период полураспада.

    \[t_{1/2}=\dfrac{\ln 2}{0,00158}\]

    Период полураспада образца составляет 438 часов.

    Ссылки

    1. Chunn-Mei Zhou и Zhen Dong Wu. Расчеты распада Se79. Ядерная наука и техника. Том 17(1), 21-23 (2006)
    2. Дорин Н. Поенару. Режимы ядерного распада. Первое издание. Тейлор и Фрэнсис, 1996.
    3. Бретт Паркер. АП Химия. Первое издание. Томсон и Петерсон, 2006.
    4. Петруччи, Харвуд, Херринг, Мадура. Общая химия: принципы и современные приложения. Девятое издание. Нью-Джерси: Pearson Education, 2007.
    5. Эрик Г. Хенди, Уильям Р. Хенди, Джеффри С. Ибботт. Физика лучевой терапии. Третье издание. Нью-Джерси: John Wiley & Sons, Inc, 2005.
    6. Роджер. «Уравнения ядерного превращения». Видеоклип онлайн. A и AS Обучение физике. По состоянию на 01 декабря 2009 г..

    Radioactive Decay Rates распространяется под лицензией CC BY-NC-SA 4. 0, автором, ремиксом и/или куратором выступили Юн Пинг Ван и Кэтрин Уильямс.

    1. Наверх
      • Была ли эта статья полезной?
      1. Тип артикула
        Раздел или Страница
        Лицензия
        CC BY-NC-SA
        Версия лицензии
        4,0
        Показать страницу TOC
        № на стр.
      2. Теги
        1. автор @ Кэтрин Уильямс
        2. автор @Yun Ping Wang

      Радиационные единицы и коэффициенты пересчета

      • Международная система единиц (СИ) Единицы и общая терминология единиц
      • Эквивалентность преобразования
      • Префиксы, часто используемые с единицами СИ
      • Инструмент преобразования единиц дозы
      • Инструмент преобразования единиц радиоактивности
      • Инструмент преобразования единиц экспозиции
      • Коэффициенты пересчета
      • Ссылки

      Международная система единиц (СИ) Единицы и общая терминология единиц

        Единицы СИ* Общие единицы измерения
      Радиоактивность беккерель (Бк) кюри (Ки)
      Поглощенная доза серый (Гр) рад
      Эквивалент дозы зиверт (Зв) рем
      Воздействие кулон/килограмм (Кл/кг) рентген (R)

      * Единицы СИ: Международная система единиц

      Примечание. В приведенной выше таблице общие единицы и единицы СИ в каждой строке не эквивалентны по значению, т. е. 1 кюри не равен 1 беккерелю, но обе они измеряют один и тот же параметр.
      См. Эквивалентность конверсии

      начало страницы


      Эквивалентность преобразования

      1 кюри

      =

      3,7 x 10 10 распада в секунду

      1 беккерель

      =

      1 распад в секунду

       

      1 милликюри (мКи)

      =

      37 мегабеккерелей (МБк)

      1 рад

      =

      0,01 серый (Гр)

      1 шт.

      =

      0,01 зиверт (Зв)

      1 рентген (Р)

      =

      0,000258 кулон/
      килограмм (Кл/кг)

       

      1 мегабеккерель (МБк)

      =

      0,027 милликюри (мКи)

      1 серый (Гр)

      =

      100 рад

      1 зиверт (Зв)

      =

      100 бэр

      1 кулон/
      килограмм (Кл/кг)

      =

      3880 рентген

      к началу страницы


      Префиксы, часто используемые с единицами СИ

      Несколько

      Префикс

      Символ

      10 12

      тера

      Т

      10 9

      гига

      Г

      10 6

      мега

      М

      10 3

      кг

      к

      10 -2

      санти

      с

      10 -3

      милли

      м

      10 -6

      микро

      мк

      10 -9

      нано

      п

      к началу страницы


      Инструмент преобразования единиц дозы

      Вставьте число до 2 знаков после запятой

      Поглощенная доза

      рад
      сантигрей (сГр)
      грей (Гр)

      Эквивалент дозы

      бэр
      миллизиверт (мЗв)
      зиверт (Зв)

      к началу страницы


      Инструмент преобразования единиц радиоактивности

      Вставка числа до 2 знаков после запятой
      Результаты выражены в E-нотации*

      кюри (Ки)
      беккерель (Бк)
      милликюри (мКи)
      мегабеккерель (МБк)

      *Примеры электронной нотации:
      3,05e+9 = 3,05 х 10 9
      7.

      Leave a Reply

      Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

      You may use these HTML tags and attributes:

      <a href="" title=""> <abbr title=""> <acronym title=""> <b> <blockquote cite=""> <cite> <code> <del datetime=""> <em> <i> <q cite=""> <s> <strike> <strong>